ограничение метода заключается в настоящее время в том, что плохо различаются
между собой ледяная и каменная составляющие.
2.6. Методы измерения скорости распространения
радиоволн в ледниках
Чтобы определить скорости распространения радиоволн в ледниках, используют
несколько методов (Мачерет, 2006; Глазовский, Мачерет, 2007): 1) сравнение данных
радиозондирования и бурения, 2) радиолокационный каротаж скважин, 3) оценки по
гиперболическим отражениям, 4) метод наклонного радиозондирования, который
применяется в двух основных модификациях: при двухпозиционных измерениях с
общей глубинной точкой (ОГТТ) с разнесенными на разное расстояние передающей
и приемной антеннами ('Грепов, 1970; ЛехеК её а!., 1978) и при мультиофсетных из-
мерениях с непрерывно перемещаемыми передающими и приемными антеннами,
разнесенными на разные фиксированные расстояния (Отеауе5 е{ а., 1996; ВтайГога,
Нагрег, 2005; Втай ога ег а!., 2009). Методы (3) и (4) — дистанционные, не требую-
щие бурения скважин, поэтому они рассмотрены более подробно.
2.6.1. Сравнение данных радиозондирования и бурения
Средняя скорость распространения радиоволн И, в леднике в приближении гео-
метрической оптики определяется из простого соотношения:
И, = 2И/ со5 а = 2И* Л, 
(2.47)
где й* — глубина скважины до ложа (по вертикали), а — угол наклона ложа, / — время
запаздывания отраженного от ложа сигнала, измеренное у устья скважины, 7 — наи-
меньшее время запаздывания донного сигнала, измеренное в окрестности скважи-
ны. Для определения а и , используются данные площадной съемки в окрестности
скважины или как минимум данные измерений на двух взаимно перпендикулярных
профилях, проходящих через устье скважины, но для упрощения измерений их де-
лают просто вблизи скважин (Нат! ег а!., 2011), полагая, что скважины вертикаль-
ные и ложе ледника имеет небольшой уклон вдоль профилей измерений.
2.6.2. Радиолокационный каротаж скважин
Радиолокационный каротаж скважин аналогичен вертикальному сейсмическо-
му профилированию (ВСП) в сейсморазведке (Гурвич, 1975) и может применяться
для изучения скоростного разреза ледников (Мачерет и др., 1984, 1985, 1992; С1агКе,
ВепйПеу, 1994; Миттау е! а!., 2000; Клпа её а!., 2008). Результаты измерений отобра-
жаются в виде зависимости приведенного времени
т = АДР + @]° 
(2.48)
и средней скорости распространения радиоволн в леднике
и = п = (# + @), 
(2.49)
120