интенсивности таяния для конкретных регионов, так что стало возможным пересчиты-
вать индекс NoУМИ в содержание воды в снеге (ТЛУЕ — Глдша \Макег Етаспоп) (ГатрКт,
КагтозКу, 2009). В качестве примера оценки содержания воды указанным методом на
рис. 2.4 показано состояние поверхности шельфового ледника Росса в январе 2003 г.
Иная методика обработки данных МОРОГЗ для обнаружения воды на поверхности
ледников была предложена с учетом разной глубины проникновения волн разной
длины видимого и ближнего ИК диапазона (СБЪу1еК ег а!., 2007). Глубина проникно-
вения а, на которой излучение длиной ). затухает в е раз, оценивается с помощью
формулы для скин-слоя:
а = 2 п\/п., 
(2.1)
где л„ — мнимая часть показателя преломления воды. Изменение величины 4а в за-
висимости от длины волны иллюстрирует рис. 2.5.
Полагая, что для обнаружения слоя воды его толщина должна быть не менее 0,1 а,
можно считать, что канал 6 МОР15 (1628-1652 нм) позволяет установить наличие
на зернах снега пленки воды толщиной более 160 мкм, а канал 7 (2105-2155 нм) —
более 40 мкм. Как видим, канал 7 более пригоден для обнаружения влажного снега.
Но чтобы избежать влияния углов освещенности и аэрозолей в атмосфере, исполь-
зуют отношение значений альбедо на этих двух каналах, которое называется индек-
сом обнаружения областей таяния (МАр — Ме! пе Атеа Ое{еспоп Шшфех).
Пример применения этой методики приведен на рис. 2.6, где показано, как ме-
няется значение МАр! вдоль профиля в южной части Гренландии в летнее время.
Сходным образом можно анализировать и другие много- и гиперспектральные кос-
мические изображения, например АЗТЕК. Для съемок с меньшим разрешением (ки-
лометрового масштаба) более перспективно применение методов пассивной и актив-
ной локации на больших длинах волн (сантиметрового и дециметрового диапазона),
которые гораздо менее чувствительны к условиям освещенности и облачности.
2.1.2. Пассивная микроволновая радиометрия
Для определения областей с поверхностным таянием и их сезонной динамикой
используют данные пассивной радиометрии в диапазоне частот от 1 до 200 ГГц
(длина волны 0,15—30 см). Согласно закону Планка, амплитуда /., излучения черно-
го тела определяется соотношением, выраженным в единицах длины волны /,(/):
Ц, = (20е’>)[ехр(бе/)кТ) 
']', 
(2.2)
где Т — температура, с — скорость света, В = 6,63 ‹ 10 ““Дж с — постоянная Планка,
к = 1,38:10 
° Дж/К, Г, — спектральное излучение, Вт/м? Гц ср).
Г = в 2кеТ/)М,
т.е. является линейной функцией кинематической температуры 7 и излучения , а
принимаемое радиометрами спектральное излучение & 7 называемое радиояркост-
ной температурой Т, определяется соотношением
Т, = М. 
(2.3)
Для измерения Т, применяют следующие радиометры: АМ5УЮО (Айуапсей Мисго-
хуауе боппате Оти, с 1978 г.); ВММК (бсаптте Мы!ИсВаппе! Мистууауе Кафютегег,
спутник Нимбус-7, 19811987 гг.), 5УМЛ (5рес1а! 5епзог Мисго\ууауе/Птпарет, в насто-
66