140 : Глава 4 6 А 2 з 4 5678 1042 0 5 10 . 15 Е, Гц Н, смс Рис. 4.6.5. Зависимость длин волн от частоты и скорости течения для одно- родного (а) и неоднородного (6) течений, Скорость в см/с указана цифрами у кривых, частота в Гц нанесена на кривые уменьшается, волновое число растет. В точке 2 (1/= —26см/с) происходит полная остановка и отражение волн (с; = 0). В области, где скорость течения меньше 26 см/с, существуют две волны: `рассмотренная ранее прямая волна, имеющая групповую скорость больше нуля с; >0 (область левее точки 2)и отраженная волна (область правее точки 2). Фазовая скорость отраженной волны положительна, а групповая — отрицательна, огибающая волнового потока движется по потоку. Волновое число отраженной волны при уменьшении скорости течения {/ растет (см. переход от точки 3 к точке 4). В точке 4 при [/ = 20 см/с происходит блокировка отраженной волны, она в свою очередь отражается, превращаясь в прямую волну (область правее точки 4). При учете капиллярности в (4.6.3.9) появляются две точки, в которых с; = 0. Эта особенность приводит к явлению двойной блокировки. Рис. 4.6.6.6 схематически поясняет транс- формацию длин и направлений распространения волн при линейном законе изменения скорости встречного течения с расстоянием. Видно наличие трех областей. В области! (0 < 20 см/с) существует только прямая волна, - соответствующая ъ ТЕРМО-ГИДРОФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В ОЗЕРАХ 141 Е гц ° =17 |- .Ё — + — Х, см И, см/с 250 1 20 25 Рис. 4.6.6. а — дисперсионные кривые волн на встречном течении. Цифры у кривых обозначают скорость в см/с. Пунктир 1 — изочастота 1,5 Гн. Пунктир П — изочастота —1,5 Гц. 2 4, 7 — точки блокировки; 6 — схема трансформации воЛнН гравитационной ветви. В области 3, где |(/ > 26 см/с, существует только прямая волна, соответствующая капиллярной ветви. В области 2 распространяются две прямые и одна отраженные волны. При переходе из области (/= ( в область 3 длина волны изменяется более чем на два порядка. Рассматривая после- довательное положение точек пересечения изолинии Е = —1.5 Гц (пунктирная кривая 2) с дисперсионными кривыми, можно получить картину трансформации длин волн на спутном течении. В этом случае получаем одну точку блокировки 7. На рис.4.6.7 приведена фотография волн на встречном течении в области блокировки. Хорошо видны области / и 3, область 2 мала и не видна.