(Москаленко, Ставиский, 1990). Названные авторы
использовали для анализа вертикальных профилей
температуры и скорости ветра данные в широком ди-
апазоне климатических условий и типов оледенения
(ледниковый купол Вавилова в архипелаге Северная
Земля, долинный ледник Туюксу в Заилийском Ала-
тау и ледник того же типа Сары-Тор во Внутреннем
Тянь-Шане). В первых двух случаях наблюдениями
был охвачен слой воздуха до & м (7 уровней), в по-
следнем — двухметровый слой.
Наиболее характерная особенность температур-
ных профилей на куполе Вавилова и леднике Сары-
Тор — это большая повторяемость случаев с термо-
клином (около 30% общего числа наблюдений). От-
метим, что термин “термоклин” данные авторы упо-
требляют в том же понимании, что Лильеквист и
Холмгрен: “... это слои с более резким возрастанием
температуры при увеличении высоты по сравнению с
выше- и нижележащими уровнями” (Москаленко,
Ставиский, 1990, с. 58).
Примеры образования термоклина при штиле,
логарифмически-линейной аппроксимации (прямая в
полулогарифмической системе координат) и стоковом
ветре, а также изменения его скорости с высотой пока-
заны на рис. 26. Как и на о. Девон при катабатическом
ветре, высота максимума скорости близка к слою тер-
моклина (рис. 266). Авторы отмечают большое разно-
образие видов мгновенных профилей / и и, появление
термоклина на высотах от 0,5 до 7 м и значительные
градиенты температуры в этом слое — до 6° на 1 м.
Представляет интерес рассмотреть случай по-
степенного образования термоклина при радиацион-
ной инверсии на куполе Вавилова 28 октября 1984 г.
Высота, 
м
—
1
в ба
-18 
14 
°С
Рис. 27. Пример развития термоклина на куполе Вавилова
28 октября 1984 г. а — 17 час. 50 мин., и =5,5 м/с;
6 — 18 час. 30 мин., и = 4,4 м/с; в — 18 час. 45
мин., и= 2,6 м/с; г — 21 час 05 мин., и =2,8 м/с;
д — 22 час. 10 мин., и =1,5 м/с. Скорость ветра
и измерялась на высоте 2 м (Москаленко, Ставис-
кий, 1990)
Ра. 27. Ехатр'е о? +пе аемеюртеп{ о? а {пегтосИпе оп {Пе
УауПоу 1се сар, 28 Остобег, 1984. а — 05.50 р.т.,
у =5,5 т/5; 6 — 06.30 р.т., и= 4,4 т/5; в — 06.45
р.т., и = 2,6 т/5; г — 09.05 р.т., и = 2.8 т/5;
д — 10.10 р.т., и = 1.5 т/5. \М!па зрееа и ма5
теазигеа а{ {Пе Пето\{ оЁ 2 т
А.П. Волошина
(рис. 27). Скорость ветра, указанная в подписи к это-
му рисунку, измерялась на уровне 2 м. Высота пока-
зана в логарифмической шкале. Как и на о. Девон
(см. рис. 24), при увеличении скорости ветра про-
филь / “спрямляется”. Очевидно, главную роль в бо-
лее четком выявлении термоклина сыграло уменьше-
ние скорости ветра с 5,5 до 1,5 м/с в период с 17 час
10 мин до 22 час 10 мин.
Анализ данных о частоте появления термоклина
и его связи с температурой, скоростью и направлением
ветра, видом профиля, условиями инсоляции, полу-
ченных на леднике Сары-Тор в июле-августе 1985 г.,
не дал положительных результатов. Иными словами,
какое-либо сочетание рассмотренных факторов, од-
нозначно определяющее наличие или отсутствие тер-
моклина, выявить не удалось. Было отмечено лишь
увеличение повторяемости этого феномена при ноч-
ном выхолаживании, штилях и сочетании стокового
ветра с глубокой инверсией. Можно предположить,
что исследования двухметрового слоя воздуха оказа-
лось недостаточным для выявления более четких за-
кономерностей.
В работе И.Г. Москаленко и Д.Б. Ставиского
изложены некоторые соображения о возможных ме-
ханизмах, вызывающих формирование термоклина в
нижнем слое воздуха над ледниками.
1. Появление этого феномена вероятно при
штиле у поверхности. При этом на некоторой высоте
наблюдается слабое движение воздуха, а еще выше
происходит переход от ламинарного режима к турбу-
лентному. На границе слоев с разным режимом теп-
лопроводности (молекулярным и турбулентным) воз-
можны скачки температуры в виде термоклина.
2. Термоклин может образоваться при сочета-
нии стокового ветра с глубокой инверсией в слое
максимума скорости ветра, где происходит подавле-
ние турбулентности. В этом случае отсутствует верти-
кальный градиент скорости и, следовательно, дина-
мический фактор генерации кинетической энергии
турбулентных пульсаций. Термический же фактор
при устойчивой стратификации направлен на подав-
ление турбулентности. В таких условиях турбулент-
ный режим поддерживается лишь за счет диффузии с
соседних уровней.
3. В приледниковом слое воздуха часто наруша-
ются внешние (по отношению к мезомасштабному
потоку над ледником) условия стационарности и не-
однородности. Это наблюдается при адвекции теплого
воздуха со склонов, изменении условий инсоляции
поверхности и т.д. Нарушение стационарности может
быть обусловлено и разрушением внутренних гравита-
ционных волн, формирующихся в нижнем слое возду-
ха. При этом должны возникать внутренние погра-
ничные слои, на верхней границе которых могут про-
исходить резкие изменения температуры с высотой.
В рассматриваемой работе сформулировано так-
же важное заключение о значении термоклина для
местного климата и жизнедеятельности ледников:
“...Он (термоклин) отделяет нижний слой воздушной
- 67 
-