Материалы гляциологических исследований, вып. 92
ростом А/ уменьшается, причем наиболышее относи-
тельное изменение Р, до 100%, происходит при сла-
бых ветрах (около 2 м/с) и колебаниях разности тем-
ператур от 1 до 3° в слое 2,0 — 0,5 м.
Иной подход к рассматриваемой проблеме из-
ложен в работе А.С. Монина и А.М. Обухова (1954),
где использованы методы теории подобия в приме-
нении к задачам физики приземного слоя воздуха.
Для характеристики состояния этого слоя они ВВодят
параметр /„ ‚ который называют высотой подслоя
динамической турбулентности. Основой для опреде-
ления этого параметра по эмпирическим данным
служит формула
1 
дКП
Т. — (Ё)Д:О ,
(2.5)
где & — число Ричардсона, которое служит критери-
ем для определения, в какой мере атмосферные усло-
вия благоприятствуют развитию турбулентности.
Расчеты промежуточных показателей и турбу-
лентных потоков тепла и влаги по рабочим формулам
довольно сложны, поэтому в работах (Казанский,
Монин, 1956, 1962) для этой цели предлагается ряд
номограмм. В последней из них приводится номо-
грамма, при помощи которой можно легко опреде-
лить турбулентные потоки тепла и влаги для сверх-
адиабатических и инверсионных условий, зная ско-
рость ветра на высоте 1 м и разность температур в
слое 0,5 — 2,0 м, а также параметр шероховатости. В
целом же методика Монина-Казанского основана на
логарифмическом законе распределения скорости
ветра, температуры и влажности воздуха по высоте до
уровня 2 м. Можно предположить, что благодаря лег-
кости определения Р и ГЁ по этим номограммам (по
сравнению с трудоемкостью расчета этих параметров
по формулам Лайхтмана) ряд исследователей отдали
предпочтение методу Монина-Казанского. Ниже бу-
дет показано, что результаты, получаемые при ис-
пользовании двух описанных способов, имеют суще-
ственные различия.
Позднее в работе С.С. Зилитинкевича и Д.В. Ча-
ликова (1968) были приведены номограммы для опре-
деления характеристик турбулентного обмена, осно-
ванные тоже на схеме Монина-Обухова, но с уточ-
ненными константами на базе новых экспериментов.
Весьма важна также оценка абсолютной и относи-
тельной погрешностей при расчетах потоков тепла и
влаги, проведенная ими путем сопоставления с ре-
зультатами пульсационных измерений. Было установ-
лено, что при новых значениях некоторых констант,
входящих в расчетные формулы, относительная
ошибка при определении турбулентного потока тепла
при устойчивой стратификации воздуха составляет
36%, тогда как при использовании старых значений
констант (по номограммам Монина-Казанского) от-
носительная погрешность при тех же условиях возра-
стает до 194%. Ниже будут показаны результаты сопо-
ставления турбулентного потока тепла, рассчитанного
по Монину-Казанскому и Зилитинкевичу-Чаликову.
В ряде отечественных исследований, связанных
с вопросами турбулентного тепло- и влагообмена на
горных ледниках, применялся также метод, разрабо-
танный Килером (Кее1ег, 1964). В частности, он ис-
пользовался в работах (Тихановская, Волкова, 1969;
Коновалов, 1983). В основу данного способа оценки
Ри 1Е при инверсиях положено определение числа
Ричардсона и выделение слоя, в котором величина А/
наиболее близка к нулю. Это означает, что в таком
слое соблюдается логарифмический закон изменения
скорости ветра с высотой и преобладает динамичес-
кая турбулентность, не подавляемая устойчивой
стратификацией или термическим перемешиванием.
Рабочие формулы для определения турбулентных по-
токов тепла и влаги в этом слое таковы:
р Рсри2х2(і2 -)
(п э / о” 
(2.6)
Е- Му’иэ(е —)
КТ(п 
г / го)”
где и» — скорость ветра на верхней границе слоя,
М — молекулярный вес воздуха, & — универсальная
газовая постоянная, Т — средняя абсолютная темпе-
ратура воздуха, 1, ёэ, 1, е — значения температуры и
упругости водяного пара на верхней и нижней грани-
це слоя, остальные обозначения прежние.
Как известно, число Ричардсона А/ вычисляется
по формуле
В = дТ/дг—уЁ
(ди/да)? Т
(2.7)
(2.8)
здесь 2 — ускорение силы тяжести, Т — абсолютная
температура в приземном слое, д7/дх и ди/дх- верти-
кальные градиенты температуры и скорости ветра,
у — равновесный градиент температуры воздуха.
Метод Килера может использоваться для любо-
го слоя, где К/ достаточно близко к нулю. Проведен-
ный А.А. Тихановской и М.В. Волковой (1969) рас-
чёт чисел А на леднике ИМАТ (Памиро-Алай) в лет-
ние периоды 1965 — 1966 гг. показал, что для разных
уровней измерений предполагаемые критические ве-
личины Ё/ находятся в интервале между 0,15 и 1,0,
причем наименьшие значения этого показателя (0 —
0,05) зафиксированы в слое (0 — 0,25м (точнее, ниж-
ней границей следует считать &)). Для этого слоя на-
иболее характерно нейтральное состояние и, следо-
вательно, лучше всего соблюдаются условия для вы-
числений по методу Килера. Результаты сравнений
измеренного и рассчитанного разными способами
таяния, приведенные в рассматриваемой работе, бу-
дут даны ниже.
Заслуживает внимания также метод расчета ко-
эффициента турбулентности и потоков тепла и влаги,
предложенный М.И. Будыко (Огнева, 1955) и полу-
чивший большое применение в отечественных иссле-
дованиях. М.И. Будыко использовал “интегральную”
- 56 
-