теплоемкость мокрого снега, а точнее, количество тепла, выделяе--
мое при понижении температуры снега на 1°С, включает в себя
теплоемкость ледяного скелета и скрытую теплоту замерзания
воды. 
. 
.
Скрытая теплота плавления и возгонки льда
Скры&*ая теплота плавления льда при О°С и нормальном атмосфер-.
ном давлении равна Гдл =333 кДж/кг. Количество тепла, требуе-
мое для таяния сухого снега От—1р кдж/мз Количество тепла,
необходимое для превращения в воду мокрого снега, составляет
.От =’Ьпл Р‚ (1 — “’)р 
° 
: 
(1.1]_)
где р” - плотность мокрого снега, @ - влажность снега.
Переход ледяных кристаллов снега в парообразное состояние может.
происходить или через жидкую фазу с последующим испарением воды,
или, минуя жидкую фазу, путем непосредственного превращения льда
в парообразное состояние - возгонка, Обратный переход водяного
пара в лед также может идти двумя путями - или путем конденса-
ции и последующего замерзания воды, или, минуя жидкую фазу,
путем превращения водяного пара непосредственно в лед — субли-
мация 
..
Скрытая теплота испарения воды в зависимости от температуры
определяется формулой (Кузьмин, 1957):
Ёисп = 2500 — 2,4 @ кДж/кг, 
‚ 
` 
(1.12)
где @ - температура испаряющейся воды, °С.
Скрытая теплота возгонки льда Ьвозг равна сумме затрат тепла,
требуемого для таяния льда и испарения воды,. При О°С Бвозг=
= Нпл* Рисп = 2883 кДж/кг.
Диффузия водяного пара
Воздух в порах снега почти полностью насыщен водяным паром и
имеет температуру, близкую к температуре зерен снега. Упругость
и плотность водяного пара уменьшается по мере понижения темпе-
ратуры, поэтому при наличии в снежном покрове температурного
градиента пар перемещается по порам в сторону, где температу-
ра снега ниже и соответственно упругость водяного пара меньше,
Такое перемещение 
водяного 
пара 
называется 
свободный диф-
фузией.
В данной работе термины сублимация” 
и ‘возгонка” применя-
ются в узком смысле, как это было предложено А. Вегенером
(Шумский, 1955). Под возгонкой подразумевается процесс не-
посредственного перехода льда в парообразное состояние, а под
сублимацией — противоположный процесс, т.е. процесс кристалли-
зации льда из пара,
18
межт 
пкеоскеолееко 
))
Упругость насыщенного водяного пара еп_(д) при различной тем-
пературе определяется эмпирической формулой Магнуса ( Павлов,
1975)
17 
0
еп(в) =- еп(о) ехр -2—3Б—П ‚ 
(1.]3)
где еп(0)=610 Па - упругость насыщенного водяного пара при О°С,
@ - температура, °С.
Плотность насыщенного пара ру при нормальном атмосферном
давлении и при ОбС р = О, 0049 кг/м3, 
при 
— 10°С еп =
= 0,002 
4 кг/м3.
В снежном покрове наиболее высокая температура обычно наб-
людается 
в нижнем слое около поверхности грунта, и перемещение
водяного пара происходит из нижних слоев в сторону верхних, Не--
посредственно у поверхности снежного покрова направление диффу-
зии может меняться соответственно изменениям направления тем-
пературного градиента,
Интенсивность свободной диффузии водяного пара в снежном пок-
рове определяется формулой
де.
пеп 
д;‘ ‚ 
(1.14)
т = -р
где т - масса пара, проходящего через единицу площади сечения
в единицу времени; Эц - коэффициент диффузии; д 
— плотность
насыщенного пара при заданной температуре; де /ду -— градиент уп-
ругости водяного пара в направлении потока диффузии. Коэффициент
диффузии в снеге ориентировочно равен 0 =0,90 см?/с ( Павлов,
1975).
Перенос водяного пара в снежном покрове осуществляется не
только диффузией по поровому пространству (микроскопическая диф-
фузия), но и путем возгонки льда и сублимации пара на противопо-
ложных поверхностях зерен снега ( макроскопическая диффузия).
Последний вид диффузии создает впечатление, что водяной пар про-
никает через ледяные зерна, Возгонка льда происходит на более
холодных поверхностях зерен, которые обращены в сторону понижения
\\ 
` 
л
‹Ь_@ 
-
\
——@@*@ 
-
— 
—
___———-—' 
`——-›
Рис. 5. Перенос водя-
ного пара в снежном
покрове путем микро-
скопической (а) и
макроскопической (6)
диффузии
19