у 
ой
`рая имела бы место в интересующий
“бы напряжения не 
н
л 
л 
аСОМ,
менялись, 
йт в 
04
бой разницу между ра 
сь. 
Вторая продеча) 
уденьшения. напряжений ( состазляет -В
чннами дедеми) 
повторных увеличениях напряжений 
5—30 «
ниях. На
при вовом н 
СЧетными' велу
М н старом напряже 
‘Афомд| 
0О 986) - Поэтому в «формуле (33) ‘введено 
два ЭНО
Зк ЁЁ...'К 
‚фициента Ю— 
о1 . (у КОТОрЫе. должны 
назна-
цаться в вависнмости от Конкретных условий деформи-.
й Пр.: ‘изменении знака напряжений, когда мнагрузка
меняет свое направленне на проёивоположное, ш›ршгъ 
`
ползучести обычно твозрастает, Так, ® опытах автора.
(Войтковский, 1957) скорость прогиба ледяных балок 
|
при изменении направления прогиба увеличивалась \пш-
мерно в два раза при тех же величинах вапрузок, Объяс- 
‘
няется это тем, что. толвучесть льда. обычно связана е не-
которыми нарушениями связей и в ряде случаев © частичх
НЫМ Р‹ЁЗПУШЕЯХШМ кристалдов на поверхностях <двита,
поэтому сопротивление сдвигу ® направлении, противох
положном пе.рвапнчалышму. уменьшается.
Рис‚ 22° Схема_раснета: 
величины 
деформации
лы
При иаменении наприжений а<, 
®
Релаксация.
Релаксацией называется явление убывания силы ©0-
противления тела при постоянстве его деформации, За-
коны релаксации напряжений во льду до настоящего вре-
мени изучены, недостаточно. Б, П. 
Вейнберг (1907) счи-
тал, что релаксация напряжений во льду подчиняется ва
кономерности, установленной Шведовым, в соответствии!
с которой при постоянстве деформации напряжения уб 
\
вают по экспоненинальному закону. 
3 
3
‹
а—а 
= ( о) е 
*› 
6%
случай уменьшения напряжений, последняя ра
имеет 
отрицательное 
эначение 
и 
представлем
х 
иными участками
'ющие изменения напряження могут быть 
у
“нЫ аналотичным образом.
В случае одностороинего сжатия льда при муменена
‘напряжейня от @) до 2; (напряжение з действовао 
3
геч 
‘эремени {)) лальнейшее изменение относителью!
НЕНЕ тэ'шя в соответетвии © формулами (17) ›
тде 
го-—— 
папряжение в 
начальный момент; б — предел
упругости; 
@ — время релаксащии,
Однако для льда такая длкономерность малопрмигод»
ма, так как нсходные - положения, 
прилятые при 
м! 
‚
формулы для деформировация Аъда, ъющ›иашпжі,
условливается тем, что предел упругости льда: 
0/
К нулю, а время релаксацил, которое связано © 
У
' 
ом пязкости, явлиется переменной величиной,
. Д. Карташкии (1947), анадизируя результаты ‹
, пришел к выводу, что релаксация `