Это значнт, что зависимость, остью сдвига у И Величу. ой температу, рямые ЛИННИ. вившейся скор' ‘ьного напряжения при постоянн! `‘быть выражена уравнением т = , 5) постоянные коэффициенты (в данном случас п = 2--9,2, в других опытах автора значении этого коэффициента для льда беспорядочной, структуры наменялось от |,6 до 2,2). `Впервые для льда такое уравнение было предложено в 1959 г. Герардом, Перудом и Рохом (С›егауі, Регш{г, Косй, 1959) на основании результатов измерений распределениу ‘скоростей течения по вертикали в одном #з дедииков, При этом приводнлись следующие значения постоянных коэф. фипиентов: п = 15 и Ё = 10% если напряжение изме. `ряется в барах, у——скорость сдвига в секупду. `Аналогичное уравнение было применено Гленом ( СТел, 1952, 1955), который установил, что при. одностороннем сжатии цилиндрических образдов мелкозернистого поли @Мпичщыольд& отношение между наблюдаемой во # нЛ — Сяи. , ., ‘время опыта минимальной скоростью деформации & и ве ‘Чиной давления 2 (в пределах от | до 10 кг/см?) выра жается формулой е= Ё, (6) гдё д’= 3,2 —- 4. — Полученные Гленом значения коэффитиента лв по ` следнее время часто упоминаются в литературе по гляцие Н, Однако надо иметь в виду, что для характеристик» НОЙ установившейся ‹ чоти льда омн метри Ы, будучи значительно завышенныма. Дело в том, что вё опытов, Глена напряжения превышали пре лЬной лодзучести и стадия установившейся полу отсутствовала, а Глен сопоставлял минимальный ‚ деформашии: иезависимо от характера криюы? * напряжениях минимальная скорост установившейся ползучести, иивях, предел: длительной о4 чпереход от вамедля? тнеркод действия напряже но. Поэтому сомнитель® Ъ ‚ ЕЫЙ чтобы: законы изменения минимальной. ти: П . сти оставались одинаковыми в обонх: с$No 85 В этом можно убедиться, рассматривая на рис. 16 ло- гарифмическую зависимость <корости сдвига т‹шпря. жений, где видна тенденция загиба вверх прямых линий при напряжениях около предела длительной ползучести, что указывает на увеличение значения коэффиилента я при этих напряжениях. Это же следует и нз сравнения экспериментальных кривых ползучести, приведенных на рис. 15. Так, если сравнить скорость установившейся пол» зучести при т = 1, ке/смё (у ч 1,5+107% |/час). с Минл- мальной скоростью ползучести при т =3 ка/см* (\" =50х х 10° 1/час), то получится, что при увеличении. напряже: ния в три раза минимальная скорость слвига увеличилась ‘более тридцати раз, т. е. примерно пропоринонально дели- чине напряжения в кубе, что соответствует определенному Гленом значению коэффициента л, С учетом температуры вависимость устанозившейся скорости ползучести поликристаллического льда пр чи- стом едвиге от велячины касятельных напряжений выра: зится уравнением (Войтковский, 1957) й К з== т б , () тпде 0 — температура льда (в 'С без знака_ минуе); К нл — коэффиииелты, завистщие от структуры — льда (лля льда беспорядочной структуры # э | б Э2 К={1,6--4) х 10%см?” ‚ град/ке * - час, й {Последнее уравнение получается ил затенмости скох ростя деформатшии от температуры, если в нее взамен No подставить олачение У.а 10 формуле (5) м прямять К = (1 + %%) & `Нарастание пеличины деформация в процесое чолзу» чести с учетом начальной стадии может быть пыражено эяпирической формулой (Войтковский, 1957) ! Т\—Тупрг“..'Ч‘.'."[—._'Г“—‘‚—_'. (8) тде — общая деформация через „любой `промежуток й премени { (чиксв) после цримммч.увші " (начала действия напряжений сдвагА) : , ы |, За а, —)“кони ЕЛооНЕЫЫ