260 
Раздел У. Обработка воды
@а— эквивалентный диаметр частицы;
и — вязкость жидкости.
Сила инерции равна массе частицы, умноженной на ускорение, т. е.
У 
\ ги.
== (0 — р)) 
й
Подставив значения всех сил в основное уравнение движения час-
тицы, получим
»
йи
(р — 00) @\No — фоо и? @® == (р — о) 
\No — 
й,
Скорость выпадения частицы весьма быстро приобретает постоян-
ное значение, не изменяющееся во все время выпадения, поэтому уско-
рение ди/а! будет равно нулю на большей части пути выпадения части-
цы. При аи/аё==0 основное уравнение примет вид
(р — ро) @® == Фрои?а?.
6% 
77
.——-"'4
60 
А
60 
„
«/ар
(99%
48
\
{0
И
®
в.х
20 
238 
{52044 
{2 
20 28 
36 е
Рис. \.13
МИ
®
\
0 
50 
/0 — { ман
Рис. У.14 
! 
ё 
‘
Определяя отсюда скорость выпадения и, получим
и 1/ 
(о — о) @!
Фо, @* 
"
Для частицы произвольной формы, имеющей эквивалентный диа-
метр а:
(13
6
Отсюда скорость выпадения равна:
1/п(р——р„›
и = 
— 
® оа,
бФро
Характер зависимости коэффициента сопротивления ф от числа Ке
виден 
из 
графика 
на 
рис. М.13. 
Кривая — построена 
по 
опытам
«роф. А. П. Зегжда для песка и гравия. Для частиц весьма малого раз-
мера имеет место линейный закон сопротивления (левый участок ли-
нии), т. е. сила сопротивления будет пропорциональна первой степени
скорости выпадения частицы. Для этих условий Стоксом дано извест-
ное выражение силы сопротивления: Ф==Злиий. Сравнивая эту форму-
^