46
Так, проф.Н.Ф.Данелия исоледовал условия водозабора на ре-.
ках с обильными донными наносеми и предложил боковой тип водо-
забора с наносоперехватывающими галереями /5/.
Как показали лабораторные исбледования Н.Ф.Денелия, эфрек-
тивность работы наносоперехватывающих галерей зависит, главным
образом, от величины перепада давления и абсолютных размеров.
зон пониженного давления перед галереей, Величина зоны, в сВою
очередь, зависит от распределения скорости потока. Поэтому
очень важно иметь хотя бы приближенные представления о окорост--
ной структуре потока перед водозабором.
Учитывоя отсутствие аналитической зависимости, Позволяю-
щей описать поле скоростей перед водозабором, мы попытелись ре-
шить этот вопрос:с помощью теории источников и стоков.
При выводе формулы исходили из общего уравнения движения:
6/ :
0-0, 
+ п0 68+0, 
, 
5)
где — Й - абсолютная скорость движения частицы элементар-
ного объема;
@, - вектор скорости поступательного движения выде--
ленного олементарного объема; 
;
ч0Ё ( - врецение частипи вокруг мгновенной оси;
0% - радиус-вектор пыбранной частийы;
а‚ - скорость перемещения частицы в результате дефор-
мации объема,
Если допустить, что течение является потенциальннм (без-
вихревнм), т.е. #0Ё@=0 ‚ то для трехмерного потока имеем:
д0а - 000 ( 
- 
фа -(а - к0 -
Для существования такого равенства должно быть выполнено
‘услолие: 
:
ррр йВ.
что возможно лишь при наличии некоторой функции -(2,9,2),
частная производная от которой деет соответствующую проекцию