уа кек квазигармоническую осцялляцяю тяготеющей массы в пространот
ве в времени, то по аналогия о колебаннем груза на прукине (планем
в поле тяготения Солнца), закрепленной на осцилларуютей опоре(Со
це)‚ логично предположить, что в завясимост от ускореная Солнца |
ляптаческая траектория планет оказывается смеценной относателько!
классяческой кеплеровской таклм образом, что фокус орбиты не
дает с ЦТО я сдвигается, как нетрудно представить, на некоторое
лое расстояние в направлений баряцентра лябо от него, зависящее
центр. Теким образом, в рамках предлагаемой авторами моделя солнё
но-земные расстоянея оказываются отличными от кеплеровоких й й:
ютоя в соответствий с параметрами движения Солнца вокруг центра
Ф тонлт
6
%
д8
б
64
0
800 — о%0 
780` 
720 
780 
2О
Ра
1. Вековой ход 
удаленности центра 
тяжестя Солнца
от барацентра ( В, - радвус 
Солнга.
жестя Оолнечной системн, В овязи о этям й изменяются условая инббот
ляцяя планет Как сезонене, так в интегральные годовне. Для полу
няя оценок изменчавостя потоков солнечной энергяя, праходяших &
Земле за определенное время (месяц, сезон, год и более) п овязанно
© ней изменений термического режима Земного шара, авторами на осйо
ве предложенной модели был построен метематяческий аппарет и 093р
ботана численная методика расчета искомых величин, Входными п,
показало исследование, 
определяющими параметрами математической 
м
деля являютоя 
6 (+)-удаленность ЦТО от баряцентра в рассматряае:
мый 
интервал времени я а® (#)- угол между осью ЦТО - барацентр
осью апсид. Суммарный поток солнечной энергия 
@ 
, приходятий 
&
определенный период 
© 
(месяц, год) на внешнюю границу атмосфер
Земли, определяется интегрированяем по элляптической траекторай
учетом текущей солнечно-земной геометряя, зависящей помямо проч
па